theoretical mechanics
DESCRIPTION
第一篇 静力学. Theoretical Mechanics. 第三章 力偶系. 主讲教师 黄 璟. 返回总目录. 第三章 力偶系. 目录. § 3 -1 力 矩 § 3-2 力 偶 § 3-3 力偶系的合成 § 3-4 力偶系的平衡. 3.1 力矩. 3.1.1 力对点之矩. 力 F 对 O 点之矩 : 矢径 r 与力 F 的矢积. 即 M O ( F ) = r × F. 其大小为. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Theoretical Mechanics
返回首页
Th
eore
tical
Mech
an
ics
主讲教师 黄 璟
第一篇 静力学
第三章 力偶系
返回总目录
Theoretical Mechanics
返回首页
§ 3-1 力 矩
§ 3-2 力 偶
§ 3-3 力偶系的合成
§ 3-4 力偶系的平衡
第三章 力偶系目录
Theoretical Mechanics
返回首页
3.1 力矩
其大小为即 MO(F) = r×F
在直角坐标系 Oxyz 中 r = xi + yj + zk F = Fxi +Fyj +Fzk
力 F 对 O 点之矩 : 矢径 r 与力 F 的矢积
zyx
O
FFF
zyx
kji
FM )( kji )()()( xyzxyz yFxFxFzFzFyF
OABFhFrO Δ2sin)( FrFM
则
3.1.1 力对点之矩
kFMjFMiFMFM zOyOxOO )()()()(
Theoretical Mechanics
返回首页Theoretical Mechanics
若力 F 作用在 Oxy 平面内,即 Fz≡0 , z≡0
MO(F) = r×F = (Fxy – Fyx)k
力 F 对 O 点之矩总是沿着 z 轴方向,可用代数量来表示
MO(F) = Mz(F) = ±Fh = ±2△OAB
在平面问题中,力对点之矩为代数量,一般规定逆时针为正,顺时针为负。
则
3.1 力矩 3.1.1 力对点之矩
Theoretical Mechanics
返回首页Theoretical Mechanics
OabhFMM xyxyoz 2)()( FF
当力与轴平行( Fxy =
0 )或相交时( h = 0 ),力对轴之矩等于零。
力对轴之矩:力对轴之矩等于力在与轴垂直平面上的投影对轴与该平面交点之矩。力对轴之矩是代数量,它的正负号则由右手螺旋规则来确定。
xyz yFxFM )(F即
3.1 力矩 3.1.2 力对轴之矩
Theoretical Mechanics
返回首页Theoretical Mechanics
力 F 对 O 点之矩、力 F 对通过O 点的 z 轴之矩的大小分别为 OabM
OAB
z
O
2)(
2)(
F
FM
OabOAB cos
式中为两三角形平面之间的夹角,即 M
O(F) 与 z 轴之夹角。
3.1 力矩 3.1.3 力矩关系定理
力矩关系定理:力对点之矩在过该点任意轴上的投影等于力对该轴之矩。
Theoretical Mechanics
返回首页
xyzzO
zxyyO
yzxxO
yFxFFMFM
xFzFFMFM
zFyFFMFM
)()(
)()(
)()(
设过任一点 O 之直角坐标轴为 x 、 y 、 z ,
3.1 力矩 3.1.3 力矩关系定理
Theoretical Mechanics
返回首页Theoretical Mechanics
合力矩定理:作用于同一点的两个力的合力对一点(或轴)之矩等于这两个分力对同一点(或轴)之矩的矢量和(或代数和)。
MO(FR) = MO(F1) + MO(F2)
Mz(FR) = Mz(F1) + Mz(F2)
3.1 力矩 3.1.4 合力矩定理
Theoretical Mechanics
返回首页
x
y
z
a
b
F
)30,20,10(A 35,25,15B
xF
xF
yF
yF
zF
xyF
例 3-1 求力 F 对三坐标轴的矩。
已知 A 、 B 两点位置如图,单位
为 cm ; F=30N 。
解: NFFFF zyx 31033
mNzFyFFM yzx 73.1)(
3.1 力矩 例题
mNxFzFFM zxy 46.3)(
mNyFxFFM xyz 73.1)(
Theoretical Mechanics
返回首页
P
x y
z
a
b
c
例 3-2 求力 P 在三轴上的投影和对三轴的矩。
解:222
coscoscba
PaPPx
222sincos
cbaPbPPy
222sin
cbaPcPPz
3.1 力矩 例题
222 cba
PbccPPM yx
222 cba
PbaaPPM yz
0PM y
Theoretical Mechanics
返回首页
A
B C
D
abc
F例 3-3 如图所示,长方体棱长
为 a 、 b 、 c ,力 F 沿 BD ,求力 F 对 AC 之矩。解: ACCACM )()( FMF
22cos)(
baFbaFaC
FM
22222cos)()(
cbabaFabcM CAC
FMF
3.1 力矩 例题
Theoretical Mechanics
返回首页
O x
y
F
A
1r
2r
Bd
例 3-3 求 F 对 A 点的矩。解一:应用合力矩定理
)cos(
)cos(sincos
sinsin)cos(cos
)()()(
21
2212
112
rrF
FrFr
rFrrF
FMFMFM yAxAA
解二:由定义 cos1rOB
cos1
2
rrAB
12 coscos rrABd
)cos()( 21 rrFFdFM A
3.1 力矩 例题
Theoretical Mechanics
返回首页
3.2 力偶 3.2.1 力偶的概念
两力作用线所决定的平面称为力偶的作用面,两力作用线间的距离称为力偶臂。
力偶是一种基本力学量 , 力偶对刚体产生转动效应 .
力偶:大小相等、方向相反、作用线平行但不重合的两个力称为力偶。
Theoretical Mechanics
返回首页Theoretical Mechanics
3.2 力偶 3.2.1 力偶的概念
设 rBA 和 rAB 分别表示图中的矢径 和 ,矢量 BA AB
M = rBA×F = rAB×F
称为力偶 (F, F) 的力偶矩矢量简称为力偶矩矢。
力偶的作用效果取决于力偶矩的大小、力偶转向和作用面方位。因此可用一矢量 表示;用 的模表示力偶矩的大小; 的指向按右手法则表示力偶的转向; 的作用线与力偶作用面的法线方位相同。如图所示。 称为力偶矩矢 。
MM
M
M
M
Theoretical Mechanics
返回首页Theoretical Mechanics
特例:力偶矩在平面问题中视为代数量,记为 M ,
M = ±Fd
正负号分别由力偶的转向决定。逆时针为正,顺时针为负。
平面力偶对任一点的力矩:
FdxFxdFMMM ooo )()(),( FFFF
MM o ),( FF
3.2 力偶 3.2.1 力偶的概念
Theoretical Mechanics
返回首页Theoretical Mechanics
在图中空间任取一点 O ,则 A 、B 两点的矢径,用 rA 、 rB 表示, rBA = rA – rB 。
力偶对 O 点之矩 MO(F,F ') = MO (F) + MO (F ')
= rA×F + rB×F ' = (rA – rB)×F = rBA×F
∴ MO (F, F')=M
3.2 力偶 3.2.1 力偶的概念
Theoretical Mechanics
返回首页Theoretical Mechanics
( 1 )力偶矩矢量 M 与矩心的选择无关,因而是一个自由矢量;
( 2 )决定力偶矩矢的三要素为:力偶矩的大小、力偶作用面的方位及力偶的转向;
( 3 )因为力偶矩矢是自由矢量,在保持这一矢量的大小和方向不变的条件下,可以在空间任意移动力偶矩矢量而不改变力偶对刚体的作用效果,称为力偶的等效性。
力偶对刚体的作用完全决定于力偶矩矢。
3.2 力偶 3.2.1 力偶的概念
Theoretical Mechanics
返回首页
3.2 力偶 3.2.2 力偶的性质
力偶是具有特殊关系的力组成的力系,虽然力偶中每个力仍具有一般的力的性质,但作为一个整体又有它本身的特性,现归纳如下:
力偶的性质
性质 1:力偶无合力,即力偶不能简与一个力等效。
性质 2:力偶对于作用面内任一点之矩的和恒等于力偶矩,与矩心位置无关。
性质 3:力偶中两力在任一轴上投影的代数和等于零。
性质 4:力偶矩矢相等的两力偶等效。
性质 5:力偶作用平面可以在同一刚体内平行移动,而不改变原力偶对刚体的效应。
Theoretical Mechanics
返回首页
设刚体上作用力偶矩矢 M1 、 M2 、…、 Mn ,根据力偶的等效性,将各力偶矩矢平移至图 (b) 中的任一点 A ,力偶系合成结果为一合力偶。
Theoretical Mechanics
3.3 力偶系的合成
Theoretical Mechanics
返回首页Theoretical Mechanics
合力偶矩矢在各直角坐标轴上的投影:
n
iziz
n
iyiy
n
ixix MMMMMM
111
,,
其力偶矩 M 等于各力偶矩的矢量和:
n
ii
1
MM
对于平面力偶系 M1 、 M2 、…、 Mn ,合成结果为该力
偶系所在平面内的一个力偶,合力偶矩 M 为各力偶
矩的代数和
n
iiMM
1
3.3 力偶系的合成
Theoretical Mechanics
返回首页
力偶系平衡的必要与充分条件是:合力偶矩矢等于零。
0 iMM
因为: 222 )()()( zyx MMMM
所以:
0
0
0
z
y
x
M
M
M
上式即为力偶系的平衡方程。
3.4 力偶系的平衡
即
Theoretical Mechanics
返回首页
平面力偶系平衡的必要与充分条件是:力偶系中各力偶矩的代数和等于零。即:
0M
上式称为平面力偶系的平衡方程。
特例:
3.4 力偶系的平衡
Theoretical Mechanics
返回首页
A B1M2M 3M
AF BF
例 1 : 求图示简支梁的支座反力。
A B1M2M 3M
l
解:以梁为研究对象,受力如图。
0:0 321 MMMlFm A
解之得:
BA Fl
MMMF
321
3.4 力偶系的平衡 例题
Theoretical Mechanics
返回首页
BA 1M
2M
D
E45
EB
1MA
AF
EF
例 2 :如图杆 AB 上有一导槽,套在杆 CD 上的销子 E 上,在两杆上各有一力偶作用。已知 ,若杆重和摩擦不计,求机构平衡时 应为 多大。
mNm 10001
2m
解:先以 AB 为研究对象,受力如图。0:0 1 MAEFM E
再以 CD 为研究对象,受力如图。0:0 2 AEFMM E
于是得:mNMM 100012
3.4 力偶系的平衡 例题
C
2M
D
ECF
EF
C
Theoretical Mechanics
返回首页
例 3 :系统如图, AB 杆上作用矩为M 的力偶,设 AC=2R , R 为轮 C 的半径,各物体的重量及摩擦不计。求绳子的拉力和铰 A 对 AB 杆的约束反力及地面对轮 C 的反力。
MB
A
DNDF
NAF
解:先以 AB 杆为研究对象,受力如图。
0:0 ADFMM NA
由几何关系:RRRAD 3)2( 22
NDNA FRM
RM
ADMF
33
3所以:
A
MB
C
E
D
3.4 力偶系的平衡 例题
Theoretical Mechanics
返回首页
再以轮 C 为研究对象,受力如图,建立如图坐标。
0coscos:0 TNDx FFF0sinsin:0 TNNY D
2
1sinsin,
2
3coscos 其中:
解之得:RMFFF NENDT 3
3
A
MB
C
D
NEFAF讨论:本题亦可以整体为研究对象求出:
RMFF NEA 3
3
3.4 力偶系的平衡 例题
C
NDF
NEF
x
y
TF