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Mn-Ir / Fe-Co-Ni 積層膜の
交換磁気異方性と界面非補償反強磁性スピン
角田匡清
(東北大学 工学研究科 電子工学専攻)
Spring-8 利用推進協議会第6回先端磁性材料研究会
2013年3月11日 東京
高橋宏和、小田洋平、三俣千春、佐久間昭正 (東北大学)
中村哲也、児玉謙司 (JASRI/SPring-8)
共同研究者:
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Outline1. はじめに
~ 交換磁気異方性とその応用 ~
3. Mn-Ir / Fe-Co-Ni 積層膜の非補償反強磁性スピン
~ XMCD計測とシミュレーション ~
2. Mn-Ir / Fe-Co-Ni 積層膜の交換磁気異方性
~ 強磁性層材料依存性 ~
4. まとめ
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ハードディスクの面記録密度の推移
50年で1億倍の性能向上!
10 T
1 T100 G
10 G
1 G
100 M
10 M
1 M
100 K
10 K
1 K 1960 1980 2000 2020西暦年
面記
録密
度 (ビ
ット
/平方
イン
チ)
IBM (RAMAC) 5 MB
1956年
IBM (Microdrive) 340 MB
1998年
2013年~1兆ビット/平方インチ
交換磁気異方性の利用(AMR/GMR/TMRヘッド)
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1 Tbit/inch2のHDD
N S N N SN
N SSSNN
S
N
トンネル磁気抵抗効果
MnIr
7 nm
CoFe
2 nm
MgO
1 nm
CoFe
2 nm
平行配列で低抵抗、反平行配列で高抵抗
1 Tbit/inch2用の再生ヘッドを作るためには、...
■ 基準の磁気モーメント を確実に固定する。
■ 磁気抵抗変化率を増大させる。
記録ヘッド
再生ヘッド
記録媒体
20 nm40 nm
浮上量10 nm
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*Single Spin Ensemble ModelM. Tsunoda et al., J. Appl. Phys. 87, 4957 (2000).
@RT@T>TB
交換磁気異方性のミクロスコピックな起源は完全には明らかにされていない
KAF axis
FM spin
AF grain
AF spinsJ(>0)
磁場中熱処理@T>TB
交換磁気異方性の誘導 ~磁界中熱処理~
0 Applied field, H
Magnetization, M
MS
一方向磁気異方性定数:
ブロッキング温度:
臨界膜厚:
exFSK HdMJ
TB
AF
交換磁気異方性 (Exchange anisotropy)
dF
dAF>AF
as-depo.
Hex
磁場中熱処理
As-deposited
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Mn-Ir(Tsunoda,JMMM)
Mn-Ir(Tsunoda,APL)
Mn3Ir
T1
Mn-Ir(Fuke)
交換磁気異方性の反強磁性材料依存性
AF 材料依存性 → HDD応用にはMn-Ir が最適
1. Mn-Ir, Ir = 20 at.%K.Hoshino, JJAP 35, 607 (1996), H. Fuke, JAP 81, 4004 (1997).
2. Large JK with CoFe, Fe = 25~30 at.%M. Tsunoda, JMMM 239, 182 (2002).
3. L12-Mn3Ir brings giant JK & high TBK. Imakita, APL 85, 3812 (2004).
4. L12-Mn3Ir, best matching with MgO-MTJsK. Komagaki, IEEE Trans. Mag 43, 3535 (2007).
5. -Mn alloy is the most promising AF material to reduce critical thickness C. Mitsumata, JPSJ 77, 044602 (2007).
6. Large AF grains for high TB (& large JK)M. Takahashi, JMSJ 23, 1841 (1999).
7. (111) orientation is better for directional controlM. Takahashi, JPD 35, 2365 (2002).
8. Long-time annealing enhances JKM. Tsunoda, APL 84, 5222 (2004).
材料的観点
薄膜組織依存性
プロセス依存性
NiO
NiMn
PtMn
Fe-MnMn-Ir (Hoshiya)
3Q
0 10 20 30 40 500
0.5
1.0
AF layer thickness, dAF (nm)
J K (e
rg/c
m2 )
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交換磁気異方性の強磁性材料依存性H.S.Jung, JAP (2004)
S.J.Yuan, APL (2002)
S.M.Zhou, PRB (2000)
)( CMJ sK Mn-Ir
FeMn
FeMn
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本研究の目的
JKin は強磁性材料によって大きく変化-Mn-Ir / bcc-Fe30Co70 で極大
M. Tsunoda et al., JMMM, 239, 182 (2002)
-Mn-Ir / Fe-Co
AF
FMFM層の磁気特性
結晶構造
界面のスピン構造
AF 層のスピン構造
交換磁気異方性との関係は理解されていない
FM層材料を積極的に変化
交換磁気異方性とFM層の構造,AF界面・内部のスピン構造との関係を理解
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実験方法
Si/SiO2, SiN membrane(150)
Ta (4)
-Mn-Ir (10)
FM=Fe-Co-Ni (4)
Ta (1 nm)成膜 : RF & DC マグネトロンスパッタリング
FM 層成膜: 複数ターゲットからの同時スパッタリング
成膜条件
測定方法
構造解析: XRD (Cu-K)組成分析: 蛍光X線分析磁気特性: VSM, XMCD(BL25SU@SPring-8)
熱処理条件
Ta = 280 ºC×1 hr, 3 kOe
Ru (1)
Ru (5)
Hanneal
A
Si-Cmembrane
A
Sample
ElectromagnetnA nA
Soft X-ray
1 Hz helicityswitching
Circular polarization± 0.96 V/F conv.
Counter
PC
I0 monitor
I signal
Si-Cmembrane
fcc(111)
fcc(111) or bcc(110)
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0
0.5
1.0
J K (e
rg/c
m2 )
Ni FeCo0
1000
2000
Ms (
emu/
cc)
Ni
JK & Ms as a function of FM composition
fcc+hcpfcc bcc fcc
M. Tsunoda et al., IEEE Trans. Magn., 45, 3877 (2009).
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Correlation between Ms and JK
NiCo
Fe
0 1000 20000
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
Ms (emu/cc)
J K (e
rg/c
m2 )
)( CMJ sK
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fcc+hcp
fcc
bcc
Co Fe
Ni
JK of -Mn-Ir / Fe-Co-Ni bilayers
Co Fe
Ni
fcc+hcp
0.10
0.20
0.20
0.30
0.400.50
0.10
0.20
fcc
bcc
JK (erg/cm2)
100806040200Ni content, x (at.%)
bcc
fcc
100806040200Ni content, x (at.%)
bcc
fcc
0.6
0.5
0.4
0.3
0.2
0.1
0.0
J
K
(erg/cm
2
)
100806040200Ni content, x (at.%)
bcc
fcc
J K(e
rg/c
m2 )
H. Takahashi et al., J. Magn. Soc. Jpn. 34, 285 (2010)
・Mn-Ir / bcc-FM で大きな JKin (>0.3 erg/cm2)
・bcc 領域では Co に向かって JKin が増大
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垂直交換磁気異方性の界面Co-Fe組成依存性
垂直, 面内交換磁気異方性のメカニズムは同じ?
Co Fe
Si / SiO2
Ta 10
Pt 10
Ru 5 nm
Mn-Ir 5
Pt 1.0Co 0.6
Co-Fe 1.2Pt 1.0
x4
annealing: 200℃ x 1h, 3 kOe (perp.)
Si / SiO2
Ta 10
Pt 10
Ru 5 nm
Mn-Ir 5
Co-Fe 4
annealing: 200℃ x 1h, 3 kOe (in)
FM=Co70Fe30 で極大: JKperp > 0.4 erg/cm2
H. Takahashi et al., IEEE Trans. Magn. 48, 4347(2012)
Si / SiO2
Ta 10
Pd 10
Ru 5 nm
Mn-Ir 5
Pd 1.0Co 0.4
Co-Fe 1.0Pd 1.0
x4
bccfcc
0.6
0.5
0.4
0.3
0.2
0.1
0
JK
perp
and
JK
in (e
rg/c
m2 )
100806040200Fe-content in Co100-xFex, x (at.%)
JKperp (Co/Pt)
JK perp (Co/Pd)
JKin3Q
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Uncompensated AFM spins:A clue to investigate the microscopic origin of E.B.
H
M
AFM
FM
N.C.Koon, PRL 78 (1997) 4865.
A.P.Malozemoff, PRB 35 (1987) 3879.
W.H.Meiklejohn and C.P.Bean, PR 102 (1956) 1413.
K. Takano et al., PRL 79 (1997) 1130; [CoO/MgO]15, SQUIDObservations of UC-AFM spins
A. Hoffmann et al., PRB 66 (2002) 220406; LaFeO3/Co, polarized neutronW.J. Antel Jr. et al., PRL 83 (1999) 1439; FeMn/Co, XMCD (TEY)T.P.A. Hase et al., APL 79 (2001) 985; IrMn/Co, XMCD (scatter)H. Ohldag et al., PRL 87 (2001) 247201; NiO/Co, XMCD (TEY)H. Ohldag et al., PRL 91 (2003) 017203; NiO/Co, IrMn/Co, PtMn/CoFe, XMCD (TEY)
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XMCDによる非補償スピンの検出
Mn-Ir (111)
1) T.P.A. Hase et al., Appl. Phys. Lett. 79, 985 (2001).2) H. Ohldag et al., Phys. Rev. Lett. 91, 017203 (2003).3) M. Tsunoda et al., Appl. Phys. Lett. 89, 172501 (2006).4) M. Tsunoda et al., J. Appl. Phys. 101, 09E510 (2007).5) S. Brück et al., Phys. Rev. Lett. 101, 126402 (2008).6) I. Schmid, EuroPhys. Lett. 81, 17001 (2008).7) S. Doi et al. Appl. Phys. Lett. 94, 232504 (2009).
・Mn-Ir / FM 積層膜に非補償スピンが存在・非補償スピンに pinned, rotatable 成分が存在.
Pinned 成分の割合と JKin に相関2,6).
・Pinned 成分は存在せず, JKin と対応しない3).
・非補償スピンは AF 界面だけでなく内部にも存在5,7).・非補償スピンは AF/FM の界面数層に存在4)
・ミクロスコピックな起源が不明Roughness, Canting, ...
X線磁気円二色性X-ray Magnetic Circular Dichroism, 元素選択性, 高感度
-Mn-Ir/Co70Fe30JK
in = 0.55 erg/cm2L12-Mn3Ir/Co70Fe30JK
in = 1.18 erg/cm2
FM Magnetization
Pinned成分 (∝vertical offset) は存在しない.
Mpin: 0.04 ML
Mrot: 0.52 ML
2Mpin2Mrot
Mn-Ir/Co
TEY
反強磁性非補償スピン中の pinned成分(∝vertical offset)がJK
in に比例
Mn
XM
CD
(a.u
.)
-10 0 10H (kOe)
-10 0 10H (kOe)
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AFM layer thickness dependence of XMCD
0
1.0
2.0
Abs
orpt
ion,
-ln(
I/I0)
(a.
u.)
-0.5
0
0.5
Abs
orpt
ion,
-ln(
I/I0)
(a.
u.)
630 640 650 660 670
0
0.01
0.02
0.03
Photon energy (eV)
XM
CD
(a.u
.)
770 780 790 800 810
0
0.2
0.4
0.6
XM
CD
(a.u
.)
Photon energy (eV)
dAF:20 nm15 nm10 nm5 nm2 nm
0.5 nm
20 nm
15 nm
10 nm
5 nm
2 nm
0.5 nm
Mn Co dAF:
20 nm
15 nm
10 nm
5 nm
2 nm
0.5 nm
20 nm
15 nm
10 nm
5 nm
2 nm
0.5 nm
0 10 200
0.05
0.10
0.150 50 100
dAF (nm)
XM
CD
/ ab
sorp
tion
(a.u
.)
dAF (ML)
640 650 660
XMCD
Abs.
M. Tsunoda et al., J. Appl. Phys., 101, 09E510 (2007).
BL25SU in SPring-8
Co-Fe 2.5 nm
Ru 5 nm
SiN membrane
Ru 1 nm
Mn-Ir dAF
Ta 1 nm
Ta 4 nm
30º
X-ray
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660650640630Photon energy, h (eV)
010213040506070768088100
y (at.%)-4.2x10-2
-3.6
-3.0
-2.4
-1.8
-1.2
-0.6
0.0
0.6
XM
CD
,
(arb
. uni
t)
660650640630Photon energy, h (eV)
09
1929415060708091
100
x (at.%)660650640630
Photon energy, h (eV)
010203040496064708090100
z (at.%)
Transmission XMCD of Mn-Ir / Fe-Co-Ni
Mn-Ir / Ni100-xCox Mn-Ir / Co100-yFey Mn-Ir / Fe100-zNizMn L3 Mn L2
ピーク強度, 符号変化 ピーク強度, 符号変化ピーク強度変化
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Mn非補償スピンの FM 層組成依存性
1.41.21.00.80.60.40.20.0
-0.2-0.4
Nor
mal
ized
XM
CD
at M
n L 3
edg
e (%
)
FeCoNi Ni
bccfcc fcc
hcp
FM content (at.%)
Exp.
0.0
0.2
0.3
0.1
-0.1 UC
mom
ent o
f Mn
(B)Calc.
Nor
mal
ized
XM
CD
at M
n-L 3
(%)
・AF スピンが傾くことで非補償スピンが生成 (calc.)・非補償スピンは界面の極数層にのみ存在(calc.)
H. Takahashi et al., JAP 110, 123920 (2011)
・bcc-fcc の相境界で Mn MCD が変化FM 層の結晶構造が非補償スピンに影響
・FM 組成で非補償スピンの符号が変化Mn 非補償スピンと
Fe moment は反平行結合Co, Ni moment は平行結合
L12-Mn3Ir/ fcc-FM
L12-Mn3Ir/ bcc-FM
FM
MnIr
第一原理計算
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636 638 640 642 644
-0.03
-0.02
-0.01
0
Photon energy (eV)
XM
CD
, ln
(I/I 0
)
x = 0
101621
25
5
30
4050
607074
7677788088
93100
636 638 640 642 644
-0.03
-0.02
-0.01
0
Photon energy (eV)
XM
CD
, ln
(I/I 0
)
x = 0
101621
25
5
30
4050
607074
7677788088
93100
Fine structure of Mn-MCD spectrum19
E ~ 0.25 eV
635 640 645
Co-origin
Fe-origin
Mn
IrFe
Co
L12-Mn3Ir / fcc-Co2Fe2
MCD/Abs (MCD/Abs)Fe-origin2 (MCD/Abs)Co-origin
2
有効 UC-AF スピン
2個の Fe 原子1個の Co 原子と接触
1個の Fe 原子2個の Co 原子と接触
-Mn-Ir / Co100-xFex
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非補償反強磁性スピンと JK の比較
MCD (~界面スピン構造) が等しくても JK が大きく異なる
FM 結晶構造で変化する他の要素が
交換磁気異方性を決めている
古典的ハイゼンベルグモデルによるAFM / FM 積層膜のスピン構造計算
bcc-FM: Co 組成増加に伴い有効非補償スピン増加JK と有効非補償スピンに正の相関
fcc-FM: JK と有効非補償スピンは対応しない
Exp. Exp.0.6
0.5
0.4
0.3
0.2
0.1
0
J Kin (e
r g/c
m2 )
1.20.80.40|XMCD/Abs| (arb. unit)
bcc
fcc
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Mn-Ir / FM 積層膜の反強磁性層のスピン構造と交換磁気異方性 (計算モデル)
J1ij, J2ik :Exchange constants(1st or 2nd nearest)
Di : Single spin anisotropy energyHapp : Applied field
ii
iiii
kikiik
jijiij
gD
JJH
SHnS
SSSS
appB2
,2
,1
Model Hamiltonian
3Q-AFM fcc (111)
fcc-FM (111)bcc-FM (110)
FM layer thickness : 9 MLsAFM layer thickness : 60 MLs
C. Mitsumata et al., EPL 99, 47006 (2012).
*FM-AF spin 間の交換結合J1
interface : 0 ~ J1J2
interface : 0 ~ J2
[111
]
[101]
[011]
[111]
[110
]
[111]
fcc-AF (111)bcc-FM (110) fcc-AF (111)fcc-FM (111)
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-Mn-Ir/FM界面の交換積分と非補償反強磁性スピン
Exp. Exp.
0.015
0.010
0.005
0
gBH
ex /
J 1J
Kin
0.0030.0020.0010.000UC moment, S / S
fcc
bcc
Calc.0.003
0.002
0.001
0
Unc
ompe
nsat
ed s
pin
(S
/ S
)
0.60.50.40.30.20.10.0
J1interface
/ J1
bcc
fcc
Calc.
非補償スピン∝Co組成
非補償スピン∝Jinterface
Co 組成増加 (bcc) J interface 増加 UC spin 増加 C. Mitsumata et al., EPL 99, 47006 (2012).
0.6
0.5
0.4
0.3
0.2
0.1
0
J Kin (e
r g/c
m2 )
1.20.80.40|XMCD/Abs| (arb. unit)
bcc
fcc
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-Mn-Ir/FM積層膜の反強磁性層スピン構造J1
interface/J1 = 0.6
External Fieldbcc-FMfcc-FM
bcc-FM: FMスピンの方向によって AFM のスピン構造が大きく変化AF 内部までスピンのねじれが誘導される
(10層毎)
C. Mitsumata et al., EPL 99, 47006 (2012).
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まとめ
Mn-Ir / Fe-Co-Ni 積層界面の非補償スピン
・非補償スピンは AFM / FM 極界面数層にのみ存在・非補償スピンは AF スピンが傾くことで生じる・FM 層の結晶構造・組成が
非補償スピンの大きさ・符号に影響
非補償スピンと面内交換磁気異方性の相関
・bcc-FM: JK と |XMCD/Abs.| との間に正の相関・fcc-FM: 単純な相関は認められない
3Q-AFM / bcc-FM, fcc-FM 積層膜のスピン構造計算
・非補償スピンの大きさは界面の交換積分 J interface に対応・bcc-FM: FMスピン反転で大きなAFM スピンのねじれ構造・fcc-FM: 界面付近にわずかなAFM スピンのねじれが誘起
Mn-Ir / Fe-Co-Ni 積層膜の交換磁気異方性
・FM 層の結晶構造・組成が交換磁気異方性に影響・Co-rich bcc-FM で大きなJK
bccfcc bccfcc
0 20 40 60 80 1000
0.2
0.4
0.6
0.8
1
1.2
Fe content in Co-Fe layer (at.%)
J k(e
rg/c
m2 )
0 20 40 60 80 1000
0.2
0.4
0.6
0.8
1
1.2
Fe content in Co-Fe layer (at.%)
J k(e
rg/c
m2 )
-Mn77Ir23
L12 -Mn
3 Ir
L12 -Mn
3 Ir
Mn
Ir Co, Ni