flexion simple en vigas
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FLEXIÓN SIMPLE EN VIGAS
Introducción
En este capitulo estudiaremos las acciones internas (fuerzas y/o momentos)que tienden a producir flexiones en un elemento mecánico. El MétodoGeneral (de las secciones planas) nos ayudará en la definición de las fuerzas
internas en cualquier sección de un elemento
Z
SÓLIDO ENEQUILIBRIO
X
Y
M Y
MX
MZ
NXY
NXX
NXZ
Sección de interés(Cara X positiva)
- Eje X Normal a la sección- Ejes Y, Z, En el plano de la sección.- Generalmente, el origen O coincidecon el centroide del área de lasección transversal.
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Fuerzas Internas:
Nxx Fuerza Axial (produce alargamientoso contracciones del elemento).Nxy, Nxz Fuerzas Cortantes (Producen deslizamientosde una sección respectode otra)Mx Momento Torsor (Produce giro de una sección respecto de otra).My, Mz Momentos Flectores (Producen la FLEXIÓN (curvatura) del elemento).My Produce Flexión en el plano XZ
Mz Produce Flexión en el plano XY
En términos generales FLEXIÓN Cambios de Curvatura
1
1
2
2
Eje
Configuración inicial
2
2
1
1Eje
M
Configuración deformada
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Definición. Elementos esbeltos: aquellos cuya longitud es mucho mayor que
cualquiera de sus dimensiones transversales.
ab
LL aL b
b5La5L
Al menos
Definición. Vigas: Elementos estructurales cargados transversalmente. En el casode Flexión Simple, las cargas se suponen actuando en un plano de simetría.
simétrica
Plano desimetría
Por comodidad el elemento se identifica por su diagrama de ejes y cargas.
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Si las cargas no están aplicadas en el Plano de Simetría (o si no existe dichoplano) se presenta el caso de Flexión Compuesta.
Z
Seccióntransversalno simétrica
(Centroide)
Y
Cargas fuera delPlano de Simetría
En el caso de elementos sometidos a Flexión Simple, pueden presentarse variosEstados de Carga:
y
zx
Mz Mz
MOMENTOFLECTOR
– Flexión Pura
MOMENTO FLECTOR
FUERZA
CORTANTE
– Cortante y Flexión
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Hipótesis en el Problema de la Flexión
La hipótesis fundamental en la Teoría de la Flexión Elástica es la Hipótesis delas Secciones Planas (Bernouilli)
“Todos los planos que son perpendiculares al eje longitudinal, permanecenplanos y perpendiculares al eje deformado cuando el elemento es sometido aflexión”
A' B'
C' D'
E' F'
FIBRAS COMPRIMIDAS
EJE DEFORMADO FIBRAS EXTENDIDAS
Mz Mz
Estado Deformado A B
C D
E F xEJE RECTILÍNEO
Estado Inicial
Los planos AC y BD pueden rotar uno respecto del otro, pero se conservan
planos y perpendiculares al eje longitudinal deformado.Debido a que las deformaciones unitarias se relacionan con las deformacionestotales (cambios de longitud), la Hipótesis de las Secciones Planas implica quela deformación unitaria longitudinal x varía linealmente con la posición de lafibra observada, desde un valor extremo negativo (en CD) hasta un valorextremo positivo (en AB) (para el momento indicado Mz).
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A B
C D
E F x
y > 0
y < 0 EJE
Mz Mz
–
+
C1
C2
1
y
x máx(en compresión)
x máx (en tracción)2
2
2
1
1
CC:
Lineal
Variación
Diagrama de DeformacionesUnitarias
Definiciones. Las fibras para las cuales la deformación unitaria longitudinalx es nula, se sitúan en una superficie denominada Superficie Neutra.
La intersección de la Superficie Neutra con el plano vertical de simetría, sedenominaEje Neutro (Longitudinal).
La intersección de la Superficie Neutra con una Sección Transversal, sedenominaEje Neutro de la Sección.
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Elemento antes dela Flexión
y
z
x
Mz Mz
SuperficieNeutra
Elemento en Flexión
Eje Neutrode la SecciónTransversal
Eje Neutro Longitudinal
Notas- Si el material es de comportamiento elástico – lineal, la hipótesis de lasSecciones Rectas, implica también que los únicos esfuerzos producidos porel Momento Flector Mz son Esfuerzos Normales x (longitudinales) deVariaciónLineal.
–
+
1
2
2
2
1
1
CC
C1
C2
2
–
+
1
Tracción C
ompre
sión
Variación lineal(x = Ex)
Hooke
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Debido al efecto de la deformación transversal o lateral (Efecto Poisson) lasdeformaciones unitarias en direcciones Y, Z son:
(aceptando material elástico – lineal – isotrópico).
Incluyendo el efecto de la Deformación Transversal, la Superficie Neutra no esuna superficie cilíndrica, sino una superficie con varias curvaturas.
Superficie Neutra(sin deformación transversal)
(Superficie CILÍNDRICA)
Superficie Neutra(incluyendo deformación transversal)
(Superficie ANTICLÁSTICA)
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Considerando el efecto de la deformación transversal, las seccionestransversales tambiénse deforman.
Sección Inicial Sección
Deformada
En los primeros estudios del problema dela flexión, se acepta, sin errores mayores,que la Superficie Neutra sólo tienecurvatura en el Plano coordenado XY,
permaneciendo recta en la dirección Z.
Variación de las Fuerzas Internas
Fuerzas Internas
Consideremos un elemento sometido a cargas aplicadas en el Plano de
Simetría.
1
1x
y
z
y
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En una sección genérica, 1-1, se desarrollan fuerzas internas que garantizan
el equilibrio y representan la interacción con la porción idealmentesuprimida (Método de Secciones).
N
M
V V
N
M
Fuerzas deInteracción
Generalmente, V, N y M son variables de una sección transversal a otra:V = V(x); N = N(x); M = M(x)
Definición. Las representaciones gráficas de las funciones que describen lavariación de las fuerzas internas, se denominan Diagramas de FuerzasInternas.N = N(x) Diagrama de Fuerza Normal (Axial)V = V(x) Diagrama de Fuerza CortanteM = M(x) Diagrama de Momento Flector
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Nota. En algunos sistemas (elementos) estructurales será convenientegraficar las variaciones de las Fuerzas Internas usando otras variables
(coordenadaspolares)N Fuerza TangencialV Fuerza RadialM Momento Flector
N = N()M = M()
¼ circunferencia
Convenio de Signos
Es conveniente respetar el convenio de signos usado en el estudio del EstadoGeneral de Esfuerzos (Matriz de Esfuerzos).
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a) ELEMENTO DIFERENCIAL
x
M
N
V
N V
M
C ARA IZQUIERDA
DEL ELEMENTO
C ARA DERECHA DEL ELEMENTO
FUERZAS INTERNAS POSITIVAS
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b) SECCIÓN TRANSVERSAL
N
M
V V
N
M
FUERZAS INTERNAS POSITIVAS
Las ecuaciones que describen la variación de las fuerzas internas (N, V, M),generalmente se determinan por aplicación reiterada de las ecuaciones delequilibrio estático (una vez para cada tramo típico en el elemento o sistemaestudiado).
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Así, para una viga apoyada simplemente con una carga concentrada.
W
a b
A B Ca + b = L
Por equilibrio (global) se determinan las reacciones externas (SistemasIsostáticos externos).
W
A B C L
bW A
L
aWR
C
R A R C
Tramo AB (0 x a)
Lb
W
N = 0 V = – Wb/L
xLb
W
Ax
V
M
N Equilibrio
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Tramo BC (0 x b)
N = 0 V = Wa/L
xLa
W
C
LaW
x
V
M
N Equilibrio
Diagramas
B
+
W
W
A C
–
L
a
L
bW
+
La
FUERZA CORTANTE
MOMENTO FLECTOR
(Nótese que en cada tramo se escoge una dirección y un origen para medir lasdistancias)
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Para una viga con carga uniformemente distribuida, graficar la variación delas fuerzas internas.
W: carga repartidauniforme
A B
L
2L
A B
(Diagrama de cargassimétrico)
Reacciones:
2L
Un sólo tramo típico (0 x L)
2L
W
Ax
V
N
MW
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Diagramas
Mmáx = 8L
W2
W
2L
2L
W
+
–
+Fuerza Cortante (Antisimétrico)
Momento Flector (Simétrico)
Nótese que Mmáx ocurre en la sección donde la fuerza cortante es nula.
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Notas)
La sustitución de cargas distribuidas por su resultante es significativa únicamentepara el diagrama de Cuerpo Libre sobre el cual actúa las fuerzas distribuidas.Durante la determinación de las fuerzas internas (y en el desarrollo de losrespectivos diagramas) no puede reemplazarse una carga distribuida por suresultante y continuar con los cálculos. Así, para una viga con carga linealmentecreciente:
W0
B
L
A
Un solo tramo típico
W
N Ax
M
V
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Semejanza:
W0
L
W
x
xLWW0
Las fuerzas internas son:
Diagramas
2L
0 +
FuerzaCortante
Parábola de 2do grado
Momento FlectorParábola de 3er grado
–
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Un elemento en flexión pura está en Estado de Flexión Positiva cuandoorienta su “ConcavidadhaciaArriba”.
Inicial
M
Deformado
Mx
y
Si orienta su concavidad hacia abajo, se define al elemento en Estado deFlexión Negativa
M M
Inicial
x
y
De acuerdo al signo de la flexión, se reconocerán Zonas en Tracción y Zonasen Compresión:
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FIBRAS EN TRACCIÓN
M M
FIBRAS EN COMPRESIÓN Eje Neutro LongitudinalFLEXI NPOSITIVA
FIBRAS EN COMPRESIÓN
M M
FIBRAS EN TRACCIÓN
Eje Neutro Longitudinal
FLEXI NNEGATIVA